等速分布的叶片流道-凯发官方

   在某些情況下,公式(30)可用很简单的形式来求解。库夏斯基证明由直片(不是弯曲叶片)所构成的旋转流道比较容易处理。在这一特殊情况下,曲率半径r为无限大所以式(30)可简化为：                             σw/σn=2ω      σw=σn2ω      其解为                            ω =ω‘ 2nω  式中 ω‘——叶片工作面上的速度 n——与相邻叶片间的垂直距离。    如图18所示,速度按距离n呈线性增加,所以在叶片工作面上的速度值最小。可以很容易地计算出这里速度等于零时的流量。此即ω‘=0,ωmax=2nω,从而平均速度ωm=nω。所以,当流量小于v=n2ωb时,叶片工作面上的气流即开始发生回流。一般认为,对于径向扩散的叶片流道,如果叶片间的距离不是太大的话,会出现同样的特性,唯一的条件是流线必须是直的。  

     是否可能设计一种流道,其中在垂直于流动的方向上不存在压力差?人们可能会认为在这种流道中是不可能完成“力的传递&dquo;的。但是,对于这一矛盾问题可以很简单地加以解释。某一个半径上,叶片的有效压力差只是由该半径上叶片工作面和非工作面间的压力差来决定。所以,我们所需要检验的只是处于同一半径上这两点间的压力差。若引一条垂直于流动方向的直线,这样,到这条直线上各点的半径长度增减是不一样的。就可以说,由于横向压力的降低,在相对流动方向上所具有的压力变化足以使能量在叶片上传递。 这种流道的形状按以下的计算决定： 以σp/σn=0代入式(27),得                      ω2/r ω2cos&bea;-2ωw=0 由此导出r为                      r=ω2/（w（2ω-ucos&bea;））    例如在假设了ω的变化过程时,就可以按曲率半径r一点点地把叶片画出来。若分母不存在,即2ω-ucos&bea;=0时,r可以趋于无限大,这时,叶片即变成直叶片。若从这一点开始,规定ω=常数,则其后的叶片形状便是直线,因为对一条直线已知道ucos&bea;=常数。格龙首先提出了这种叶片形状,并在透平压缩机行业中获得了一定的声望。